Para condiciones de estado estacionario, donde no están presentes campos variables en el tiempo, las ecuaciones de Maxwell se simplifican de la siguiente manera:

Ley de Gauss:

$$\nabla \cdot \mathbf{E} =\frac{\rho}{\epsilon_0}$$

Dónde:

- ∇ es el operador de divergencia

- E es el campo electrico

- ρ es la densidad de carga

- ε₀ es la permitividad del espacio libre

Ley de Gauss para el magnetismo:

$$\nabla \cdot \mathbf{B} =0 $$

Dónde:

- ∇ es el operador de divergencia

- B es el campo magnético

Ley de Faraday (en condiciones de estado estacionario, se vuelve cero):

$$\nabla \times \mathbf{E} =0$$

Dónde:

- ∇× es el operador curl

- E es el campo electrico

Ley de Ampere con la adición de Maxwell (forma de estado estacionario):

$$\nabla \times \mathbf{B} =\mu_0 \mathbf{J}$$

Dónde:

- ∇× es el operador curl

- B es el campo magnético

- μ₀ es la permeabilidad del espacio libre

- J es la densidad de corriente eléctrica

En resumen, para condiciones de estado estacionario, las ecuaciones de Maxwell se reducen a las formas más simples de la ley de Gauss, la ley de Gauss para el magnetismo, la ley de Faraday cero y la ley de Ampere modificada.